Методи машинного навчання для управління волоконними лазерами з нелінійним дзеркалом з подвійним коефіцієнтом посилення

Предмети

Анотація

Вступ

Ключовим фактором, що сприяє складності волоконних лазерних систем, є основна нелінійна динаміка світла (див., Наприклад, 15,16,17,18 та посилання на них). Вироблення та подальше формування лазерного випромінювання визначається складною взаємодією між фізичними ефектами, такими як нелінійний коефіцієнт посилення та втрати, дисперсія волокна та нелінійність Керра та фільтрація. Всебічне розуміння фундаментальної нелінійної науки, що лежить в основі роботи волоконних лазерів, є складною фізичною проблемою. Моделювання може забезпечити теоретичну базу для розуміння деяких особливостей волоконних лазерів з блокуванням режиму, але досягнення індивідуального відображення між чисельним моделюванням та експериментами є проблемою через обмежені знання різних параметрів системи та обмежень моделі . Важливо визнати, що, хоча волоконна нелінійність створює труднощі з розумінням роботи лазерної системи; ця ж нелінійність забезпечує умови блокування режиму і робить це можливим в першу чергу. Методи машинного навчання можуть запропонувати шлях контрольованого позитивного використання цих нелінійних ефектів.

Тут ми вперше застосовуємо методи ML для управління випромінюванням волоконного лазера з двома електронно керованими параметрами розподіленого коефіцієнта посилення; це дає можливість ефективно контролювати початок нелінійної динаміки оптичного випромінювання в порожнині лазера та отримувати імпульсні режими з різною тривалістю, енергією, шириною оптичного спектра та ступенем когерентності. Ми вводимо ряд цільових функцій, які дозволяють генерувати імпульси на вимогу з найкоротшою тривалістю; максимальна енергія; і змінювати ступінь узгодженості. Далі демонструється гнучкість запропонованої лазерної схеми для реалізації алгоритмічного, керованого електронним способом управління режимами блокування режиму випромінювання.

Експериментальне встановлення

Ми розглянемо схему вісімки, заблокованої в режимі, волоконної лазерної порожнини (див. Рис. 1 та методи). Порожнина складається з двох волоконних петель, лівої (односпрямованої) та правої (двонаправленої), які з’єднані між собою за допомогою стяжки 40/60. Обидві петлі лазерного резонатора містять підсилювальні секції, що накачуються багатомодовими лазерними діодами. Лазерна порожнина складається лише з елементів, що підтримують поляризацію, для запобігання ефектів еволюції нелінійної поляризації. Тому вихідне випромінювання лінійно поляризоване. Незалежне керування струмами двох діодів насоса забезпечує значну мінливість імпульсних режимів з різною середньою вихідною потужністю, радіочастотним контрастом, тривалістю функції автокореляції та ступенем когерентності.

Схема волоконного лазера з двома активними ділянками волокна в обох петлях.

Була побудована автоматизована система для лазерного контролю, збору та обробки даних (див. Рис. 1 та Методи) для комплексних вимірювань параметрів режимів імпульсної генерації. Для діагностики потужність в основному визначали за допомогою автокореляційних вимірювань. Якась частина випромінювання використовується для циклу зворотного зв'язку, і слід перевірити, щоб це не впливало на загальну продуктивність системи. Ми помітили, що середньої потужності лазера 10 мВт достатньо для побудови системи зворотного зв'язку. Оскільки ми отримуємо імпульси із середньою потужністю від 40 мВт до 300 мВт, таке зменшення вихідної потужності не буде грати вирішальної ролі в роботі лазерної системи.

На рис. 2 ми побудуємо двовимірні карти вимірюваного ВЧ-контрасту (a), середньої потужності (b), огородження ACF (c) та пікового контрасту когерентності (d) як функції двох струмів діодів накачки. Спочатку ми виміряли радіочастотний спектр (радіочастотний спектр) вихідного випромінювання. Ключовим параметром, що вказує на режим, що блокується в режимі, є великий контраст між фоновим рівнем та спайком на основній частоті лазерної порожнини (рис. 2а). Ми вважаємо, що лазер працює в режимі блокування режиму, коли цей контраст перевищує 40 дБ (детальніше наведено нижче). Білий колір на картах відповідає режимам без блокування режиму (тобто контрастний малюнок 2

Карти параметрів імпульсних режимів у площині двох струмів діодів накачки (a) Контраст радіочастот (дБ); (b) Ширина функції автокореляції (ps); (c) Середня потужність випромінювання (Вт); (d) Пік контрасту когерентності. Білий колір на картах відповідає відсутності режиму, заблокованого режимом.

У разі подвійних масштабних імпульсів (або шумоподібних імпульсів) контраст радіочастотного спектру зменшується внаслідок збільшення рівня фону. Цю ситуацію можна визначити, проаналізувавши імпульсну функцію автокореляції (АКФ), яка надає інформацію про тривалість імпульсу та його ступінь когерентності. Загальновідомо, що автокореляційна функція подвійних масштабних імпульсів має центральний стрибок когерентності, висота якого вказує на ступінь когерентності режиму блокування режиму 7. Щоб виміряти контраст цього спайку когерентності щодо огинаючої ACF, ми спочатку застосували низькочастотний фільтр Баттерворта, який видаляє спайк когерентності. Ми використали половину максимуму цієї відфільтрованої АЧФ на всю ширину як міру тривалості огинаючої АЧФ (рис. 2в), а потім розрахували співвідношення між максимумами нефільтрованих та відфільтрованих АЧФ, щоб отримати міру контрасту піку когерентності (Рис. 2г).

Алгоритм генетичного пошуку

Принципова схема генетичного алгоритму.